Плохо просматриваются показатели степени.
3) U=I*R=0,01*0,1=10^-3 В U=B*V*L V=U/B*L=10^-3/6,3*10^-4*0,3=5,3 м/с
4) S=V*t=50*1=50 км=50*10^3 м A=F*V=I*B*L*S=1*2,5*10^-5*0,5*50*10^3=0,625 Дж
5) N=F*V=I*B*L*V=1*510^-3*0,6*0,8=2,4*10^-3 Вт При нагревании P=I^2*R=1^2*25*10^-3=25*10^-3 Вт
P/N=25*10^-3/2,4*10^-3=10,45 P>N в 10,45 раза
Применим теорему о циркуляции вектора   для вычисления простейшего магнитного поля – бесконечно длинного соленоида, представляющего собой тонкий провод, намотанный плотно виток к витку на цилиндрический каркас (рис. 2.11).

Рис. 2.11
Соленоид можно представить в виде системы одинаковых круговых токов с общей прямой осью.
Бесконечно длинный соленоид симметричен любой, перпендикулярной к его оси плоскости. Взятые попарно (рис. 2.12), симметричные относительно такой плоскости витки создают поле, в котором вектор  перпендикулярен плоскости витка, т.е. линии магнитной индукцииимеют направление параллельное оси соленоида внутри и вне его.

Рис. 2.12
Из параллельности вектора  оси соленоида вытекает, что поле как внутри, так и вне соленоида должно быть однородным.
Возьмём воображаемый прямоугольный контур 1–2–3–4–1 и разместим его в соленоиде, как показано на рисунке 2.13.
Второй и четвёртый интегралы равны нулю, т.к. вектор  перпендикулярен направлению обхода, т.е  .
Возьмём участок 3–4 – на большом расстоянии от соленоида, где поле стремится к нулю; и пренебрежём третьим интегралом, тогда

где  – магнитная индукция на участке 1–2 – внутри соленоида,  – магнитная проницаемость вещества.
Если отрезок 1–2 внутри соленоида, контур охватывает ток:

где n – число витков на единицу длины, I – ток в соленоиде (в проводнике).
Тогда магнитная индукция внутри соленоида:
, (2.7.1)
Вне соленоида:
 и  , т.е.  .
Бесконечно длинный соленоид аналогичен плоскому конденсатору – и тут, и там поле однородно и сосредоточено внутри.
Произведение nI – называется число ампер витков на метр.
У конца полубесконечного соленоида, на его оси магнитная индукция равна:
, (2.7.2)
Практически, если длина соленоида много больше, чем его диаметр, формула (2.7.1) справедлива для точек вблизи середины, формула (2.7.2) для точек около конца.
Если же катушка короткая, что обычно и бывает на практике, то магнитная индукция в любой точке А, лежащей на оси соленоида, направлена вдоль оси (по правилу буравчика) и численно равна алгебраической сумме индукций магнитных полей создаваемых в точке А всеми витками. В этом случае имеем:
· В точке, лежащей на середине оси соленоида магнитное поле будет максимальным:
, (2.7.3)
где L – длина соленоида, R – радиус витков.
· В произвольной точке конечного соленоида (рис. 2.14) магнитную индукцию можно найти по формуле
, (2.7.4)

Рис. 2.14
На рисунке 2.15 изображены силовые линии магнитного поля  : а) металлического стержня; б) соленоида; в) железные опилки, рассыпанные на листе бумаги, помещенной над магнитом, стремятся вытянуться вдоль силовых линий; г) магнитные полюсы соленоида.
№ 23
3*t² = a*t²/2 => a = 6 м/с
v₀ = 11 м/с => v = 11 + 6*t
x - x₀ = Δr = 11*t + 3*t²
Δr(1) = 11*1 + 3*1² = 14 м
№ 28
a = (v - v₀) / t = (15 м/с - 5 м/с) / 4 с = 2,5 м/с²
Δr = v₀*t + a*t²/2
Δr(10) = 5 м/с * 10 с + 2,5 м/с² * (10 с)² / 2 = 175 м
№ 29
a₁ = (25 м/с - 5 м/с) / 4 с = 5 м/с²
a₂ = (10 м/с - 30 м/с) / 4 с = - 5 м/с²
Δr₁(5) = 5 м/с * 5 с + 5 м/с² * (5 с)² / 2 = 87,5 м
Δr₂(20) = 30 м/с * 20 с - 5 м/с² * ( 20 с)² / 2 = 600 м - 1000 м = - 400 м